Ultima edición el 16 septiembre, 2021 por JORGE CABRERA BERRÍOS
Cuando aplicamos un suministro trifásico a un devanado distribuido trifásico de una máquina giratoria, se produce un campo magnético giratorio que gira en velocidad síncrona.
En este artículo, intentaremos comprender la teoría detrás de la producción de campo magnético giratorio . Para eso, primero imaginaremos un estator de un motor eléctrico donde el devanado trifásico se distribuye físicamente en el núcleo del estator de tal manera que el devanado de cada fase esté separado del otro por 120 o en el espacio.
Aunque la suma vectorial de tres corrientes en un sistema trifásico balanceado es cero en cualquier instante, pero la resultante de los campos magnéticos producidos por las corrientes no es cero, sino que tendrá un valor constante distinto de cero girando en el espacio con respecto a tiempo.
El flujo magnético producido por la corriente en cada fase se puede representar mediante las ecuaciones que se dan a continuación. Esta es una representación similar de la corriente en un sistema trifásico, ya que el flujo es cofásico con la corriente . 
Donde, φ R , φ Y y φ B son el flujo instantáneo del devanado de fase rojo , amarillo y azul correspondiente , φ m de amplitud de la onda de flujo. La onda de flujo en el espacio se puede representar como se muestra a continuación. 
Ahora, en la representación gráfica anterior de ondas de flujo, primero consideraremos el punto 0.
Aquí, el valor de φ Res 
El valor de φ Y es 
El valor de φ B es 
La resultante de estos flujos en ese instante (φ r ) es 1,5φ m, que se muestra en la siguiente figura. 
Ahora, en la representación gráfica anterior de ondas de flujo, consideraremos el punto 1, donde ωt = π / 6 o 30 o .
Aquí, el valor de φ R es 
El valor de φ Y es 
El valor de φ B es 
La resultante de estos flujos en ese instante (φ r ) es 1,5φ m, que se muestra en la figura siguiente. aquí está claro que el vector de flujo resultante se rota 30 o más en el sentido de las agujas del reloj sin cambiar su valor.
Ahora, en la representación gráfica de ondas de flujo, consideraremos el punto 2, donde ωt = π / 3 o 60 o .
Aquí, el valor de φ R es 
El valor de φ Y es 
El valor de φ B es 
La resultante de estos flujos en ese instante (φ r ) es 1,5φ m, que se muestra en la figura siguiente. aquí está claro que el vector de flujo resultante se gira 30 ° más en el sentido de las agujas del reloj sin cambiar su valor.
Ahora, en la representación gráfica de ondas de flujo, consideraremos el punto 3, donde ωt = π / 2 o 90 o .
Aquí, el valor de φ R es 
El valor de φ Y es 
El valor de φ B es 
La resultante de estos flujos en ese instante (φ r ) es 1,5φ m, que se muestra en la figura siguiente. aquí está claro que el vector de flujo resultante se gira 30 o más en el sentido de las agujas del reloj sin cambiar su valor. 
De esta manera podemos probar que el debido al suministro equilibrado aplicado al estator de tres fases que hace girar un campo magnético giratorio o giratorio se establece en el espacio w.
