Ultima edición el 16 septiembre, 2021 por JORGE CABRERA BERRÍOS
Esta es una propiedad del conductor , definida como la relación entre la velocidad de deriva y el campo eléctrico aplicado en un conductor. La velocidad de deriva de los portadores de carga en un conductor depende de dos factores, uno es la intensidad del campo eléctrico aplicado a través del conductor y otro es una propiedad del conductor llamada Movilidad del portador de carga . En otras palabras, para el mismo campo eléctrico aplicado, en diferentes conductores metálicos habrá diferentes velocidades de deriva de los electrones. Estas velocidades de deriva de los electrones dependen de una propiedad típica del conductor llamada movilidad del portador de carga .
En el metal, la banda ocupada por los electrones de la cenefa puede no estar completamente llena y, por lo tanto, no hay niveles prohibidos a energías más altas. Por eso, siempre hay uno o más electrones libres disponibles para muchos átomos que pueden moverse libremente dentro del metal. En el metal, los electrones libres desprendidos no están asociados en absoluto con sus átomos progenitores y se mueven libremente en el cristal metálico perdiendo su individualidad.
En otras palabras, no se puede decir que un electrón esté asociado con ningún átomo en particular, sino que cada electrón libre mueve átomo a átomo de manera aleatoria. Eso significa que el metal se puede visualizar como una matriz tridimensional de iones estrechamente unidos junto con un enjambre de electrones que se mueven libremente dentro de él. Esta concepción se describe amargamente como que hay un gas de electrones dentro de un metal. De acuerdo con la teoría del gas de electrones, los electrones están en el metal en movimiento continuo y la dirección del movimiento cambia continuamente con cada colisión con iones pesados. La distancia media entre dos colisiones sucesivas se conoce como trayectoria libre media. Como las direcciones del movimiento de los electrones dentro del metal son completamente aleatorias,campo eléctrico .
Supongamos ahora que se aplica un campo eléctrico de Ε voltios / metro a través de la pieza de metal. Debido a la influencia de este campo eléctrico, los electrones libres se acelerarán. Pero debido a las colisiones con iones mucho más pesados, la velocidad de los electrones no se puede incrementar infinitamente. En cada colisión, el electrón pierde su energía cinética y luego recupera su aceleración debido a la presencia de un campo eléctrico externo. De esta manera, los electrones alcanzan su velocidad de deriva constante y finita después de cierto tiempo de aplicación del campo eléctrico. Supongamos que esta velocidad de deriva es v metros / seg. No hace falta decir que la magnitud de esta velocidad de deriva de los electrones es directamente proporcional a la intensidad del campo eléctrico aplicado Ε.
Donde, μ es la constante de proporcionalidad y aquí se llama movilidad de electrones. Este μ se conoce generalmente como Mobility of Charge Carrier y aquí los portadores de carga son electrones. Ahora bien, si la velocidad de deriva en estado estable se superpone al movimiento térmico aleatorio de los electrones, habrá una deriva constante de electrones justo en dirección opuesta a la dirección del campo eléctrico aplicado .
Este fenómeno constituye una corriente eléctrica . La densidad de corriente J se definiría como una corriente distribuida uniformemente que pasa a través de un conductor por unidad de área de sección transversal perpendicular del conductor.
J = densidad de corriente = corriente por unidad de área de conductor. Más precisamente, la densidad de corriente se puede definir como la corriente distribuida uniformemente que pasa a través de un conductor del área de la sección transversal de la unidad.
Si la concentración de electrones por metro cúbico es n,
nv = número de electrones cruzados por unidad de tiempo por unidad de sección transversal del conductor.
Por lo tanto, la carga total que cruza la sección transversal unitaria del conductor por unidad de tiempo es env Coulombs. Esto no es más que la densidad de corriente del conductor. 
De nuevo para elconductor de dimensión unitaria, área de sección transversal A = 1 m 2 , longitud L = 1 m, campo eléctrico aplicado E = V / L = V / 1 = V (V es voltaje aplicado a través del conductor). Corriente I = J y resistencia R = ρ = 1 / σ, donde, ρ es resistividad y σ es conductividad del conductor.
